节点电压法受控电流源（节点电压法受控电流源串联电阻）

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受控电流源在电路中怎么处理

1、即利用支电流法、网孔电流法、节点电压法分析计算含有受控源电路时，可将受控源和独立源同样对待，列出方程后求解，但利用电压源和电流源的等效变换、叠加定理、戴维南定理分析含有受控源电路时却不能把它当作独立源来处理。

2、其次，在处理包含受控电流源的电路时，我们需要运用电路分析的基本方法，如基尔霍夫电流定律和基尔霍夫电压定律，同时结合受控源的特性。例如，在利用KCL分析节点电流时，若节点连接了受控电流源，则需将受控源当前的控制电流或电压值代入其控制关系中，从而确定该源在节点处贡献的电流值。

3、电路分析过程中受控源的处理方法 在电路分析过程中，受控源具有两重性（电源特性、负载特性），有时需要按电源处理，有时需要按负载处理。（1）在利用结点电压法、网孔法、电源等效变换、列写KCL、KVL方程时按电源处理（与独立电源相同、把受控关系作为补充方程）。

受控电流源和电阻串联,在用节点电压法时,电阻还带入计算吗?看清是受控...

只要是电流源，不管是否受控，其内阻都是无穷大，串不串联电阻无关紧要，无穷大加上一个数字还是无穷大。

电阻不计入，此支路按电流源处理，也就是列方程的时候写在右边，将受控源用控制量表示出来。

节点电压法中的电阻计算 与电压源串联的电阻要算，与受控电压源串联的电阻也要算，与电流源串联的电阻不要算，与受控电流源串联的电阻也不要算。计算时把电压源串联电阻变成电流源并联电阻，是一种等效转换，并不要求电阻一定是电压源的“内阻”。

根据替代定理（也称置换定理），电流源与电阻串联支路可以用电流源替代。换句话说，与电流源串联的电阻可以用导线替代之。这个题目中，U1已经被电压源固定为1V，求解其它两个节点的电压就简单得多了。

...支路、结点、戴维南、诺顿这七种方法求解带受控源的电路并写出解法...

并联支路电压：U=I×（2∥3）=（5/6）×（6/5）=1（V）。所以：I3=U/3=1/3（A）。叠加：I3=I3+I3=14/3+1/3=5（A）。——不明白你所说的等效是什么方法，因此只有6种解法；设定电路没有受控源，否则电路计算更为复杂，在这里的小篇幅不可能完全写得下。

解：戴维南电压Uoc：设20V电压源支路的电流为I，方向向上，则根据KCL得到中间2Ω电阻的电流为：（I+i1+6i1）=（I+7i1），方向向下。根据KVL：2×i1+2×（I+7i1）=12。...对于12V——2Ω——2Ω回路。2I+2×（I+7i1）=20。...对于20V——2Ω——2Ω回路。

不能使用开路短路法的情况是，原网络中存在非独立电源，即存在受控源。此时应该在二端网络开口处设置一个电压为U的电源，然后根据基尔霍夫电压、电流定律求出流过该电压源的电流I【此I=F（U），即I为U的一个表达式】，最后根据R=U / I 求出等效电阻。

解：为什么你会判断受控源支路无电流？显然由于u2≠0，那么受控源支路电流i2≠0。那么自然：Isc=i1+i2。电路本质上是存在公共接地点的、两个独立回路组成：第一个：15V“+”——6Ω——12Ω并联8Ω——15V“-”；因此u2=15×（12∥8）/（6+12∥8）=20/3（V）。

在结点电压法中,一结点有受控电流源相连,则它的输入电流就是它的负值...

1、不一定，是+是-主要是看电流源电流的方向是流入节点还是流出节点，如果是流入节点，取+；流出节点，取-。本题中对节点2列方程时，受控电流源的电流方向是流出节点2的，所以取-。

2、自电导之和乘以节点电压，减去互电导乘以相邻节点电压，等于流入节点的电源电流代数和。自电导：只要电阻的一端在节点上，电阻的倒数就是电导。互电导：电阻连接在两个节点之间。电流源内阻无穷大，电导为零。受控源只是参数受激励源控制，其电源属性不变。

3、不是，是引入电流源和受控电流源的电压作为变量来列回路电流方程。

4、米尔曼定理的公式中，电流源和电压源的处理尤为重要。当它们的参考方向与结点电压方向相反时，取正值，反之取负值。通过这样的处理，我们可以将电压源转化为电流源与电阻的并联组合，清晰地看到电路的等效结构（图13-4）。

求一道电路题,用节点电压法,并以已标出的4节点为参考点,求受控电流源的...

节点电压法的本质，就是KCL，所以牢记KCL，很容易列出节点电压方程。节点1：流出的电流包括：①I1=U1/2；②I=（U1-4-10）/2；③（U1-U2）/1。流入节点的电流为：3A电流源电流。

解：已知Ua（相量）=4∠0°V。只针对节点b、c列写即点电压方程。节点b：[Ua（相量）-Ub（相量）]/2=Ub（相量）/j2+[Ub（相量）-Uc（相量）]/（-j2）；节点c：[Ub（相量）-Uc（相量）]/（-j2）+2∠0°=βI（相量）。

节点电压法是以流入节点的电流代数和为零列方程的，基本规则如下：自电导之和乘以节点电压，减去互电导乘以相邻节点电压，等于流入节点的电源电流代数和。自电导：只要电阻的一端在节点上，电阻的倒数就是电导。互电导：电阻连接在两个节点之间。电流源内阻无穷大，电导为零。

节点电压是一种求解对象的电路计算方法。节点电压是在为电路任选一个节点作为参考点（此点通常编号为“0”），并令其电位为零后，其余节点对该参考点的电位。节点电压法求解方法：把电压源与阻抗的串联形式化为电流源与导纳的并联形式。

电压源（没有串联电阻）直接接在两个节点之间，称为无伴电压源，根据节点电压法的规则，无伴电压源支路无法列出电流方程。解决的方法之一是把电压源的一端定为零电位点（参考点），那么，另一端就是已知数，无需列方程。

节点电压法,有受控源,该怎么分析第一个式子

在电路分析过程中，受控源具有两重性（电源特性、负载特性），有时需要按电源处理，有时需要按负载处理。（1）在利用结点电压法、网孔法、电源等效变换、列写KCL、KVL方程时按电源处理（与独立电源相同、把受控关系作为补充方程）。

电压源（没有串联电阻）直接接在两个节点之间，称为无伴电压源，根据节点电压法的规则，无伴电压源支路无法列出电流方程。解决的方法之一是把电压源的一端定为零电位点（参考点），那么，另一端就是已知数，无需列方程。

绿： 5 + i1 + （i1+4-i） + 3（i1+4）=0=21 + 5i1 - i，将（1）代入，0=21-20-5i-i，i=1/6 A。

节点电压法：如何恰当地应用到受控源 在电路探索的浩瀚世界中，受控源如同一块多面宝石，既展现出电源的特性，又蕴含着负载的响应。理解其灵活性至关重要，特别是在应用节点电压法（Node Voltage Method， NVM）和相关分析方法时。